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好好学习#xff0c;走出宿舍#xff0c;走向毕设#xff01; 一些心路历程记录#xff0c;很少有代码出现 因为鬼知道哪条代码到时候变成毕设的一部分了咧#xff0c;还是不要给自己的查重挖坑罢了
23.2.27
文件批量重命名
为了给学姐先整出来一批训练数据走出宿舍走向毕设 一些心路历程记录很少有代码出现 因为鬼知道哪条代码到时候变成毕设的一部分了咧还是不要给自己的查重挖坑罢了
23.2.27
文件批量重命名
为了给学姐先整出来一批训练数据从学长给的文件里左扣扣右扣扣给抠出来了 昨天明明已经给学姐讲过一遍咋搞数据了她似乎没听懂。。。当然部分原因在于她不是物理系的可能读文章确实有点困难。 总之去网上抄了抄代码把几个文件夹中需要的图片取出重新标号即可~
import os.pathimg_folder D:\\used #图片的文件夹路径
num 131 #起始编号
for img_name in os.listdir(img_folder): # os.listdir() 列出路径下所有的文件src os.path.join(img_folder, img_name) #src要修改的目录名dst os.path.join(img_folder, str(num) .jpg) #dst 修改后的目录名num num1os.rename(src, dst) #用dst替代src23.2.28
2D FFT编写
一个从2.27下午开始到2.28下午逐渐开窍的过程 不过在搜到的了对的代码以后害嗨嗨我会咯画出来看着蛮像的图咯~
参考论文中的图片 相关文章 [1] Savage J R . Melting of 2D Colloidal Crystals[C]// Aps March Meeting. American Physical Society, 2005. 鄙人画出来的图片 叠在一起很能说明问题嘿嘿嘿
2月干活时间表
突然发现学校的校园网自助管理系统可以看到网络使用情况 那就约等于说明了我2月份花了多少时间在论文上 raw data 长这样 稍加处理后长这样 把时间戳处理一下就知道自己一天赖在老师给的实验室里多久咧~
import pandas as pd
import numpy as np
import timedata pd.read_excel(D:\\230301\\February.xlsx)for i in range(0,len(data),2):dt1 time.strptime(data[注销时间][i][:-3],%Y-%m-%d %H:%M:%S)dt2 time.strptime(data[登录时间][i1][:-3],%Y-%m-%d %H:%M:%S)d time.mktime(dt1)-time.mktime(dt2)h d//(60*60)d d-60*60*hm d//60s d-60*mprint({}在实验室待了约{}小时{}分钟.format(data[注销时间][i][5:10],int(h)-2,int(m)))把干饭时间去掉了就可以发现其实还好每天也没干很多时间
23.3.1
附上一份良师益友的sensei给的理论性blog图像傅立叶变换二维傅立叶变换的原理和物理意义
通过FFT导出G
向量G在论文中的描述是 翻译一下就是向量G是满足周期性边界条件的波矢量处于静态结构因子的第一个峰值。 如果学过初等的固体物理那在晶体方面理解这句话并不难其实本质上来说这个G就是倒格子。但是在液相非晶体的状态下也可以用这种做法来做将其理解为文章中写的波矢即可。与晶体的区别在于液相中的波矢方向随意。但由于程序编写的需要我将两者的方向设定一致。
代码写完了以后意识到了坐标有点问题遂开始验证
画出g®【径向分布函数】获得颗粒间距第一个峰参考时域FFT做法换算单位将颗粒间距与FFT第一个峰相乘检验一下是否是2π
今天搞完了第一步但是效果不理想图片巨丑
